音频 比射频电强调波形的纯度，所以利用产生正弦波作为其特征波形的振荡电路，即带滤波反馈的放大器便是很自然的事。然而对于音频而言，用于滤波器的LC 谐振电路的元件十分昴贵和庞大，需要用来获得大的电感值的铁心或铁氧体心结构。 另一个缺点是铁氧体心具有在谐振滤波电路中使用时会增大谐波输出的某些非线性特性。

维恩电桥振荡器

      利用电阻器和电容器，有可能获得无论相位响应还是幅度响应都与谐振电路相似的电压传递函数。上图的虚线部分中的四元件RC网络用随频率变化的输入一输出电压比V1/V0（所谓传递函数）来表征。这个传递函数在“谐振”频率 1/(2πRC)处具有1/3的幅度峰值，而在此频率处相移通过零。Q值（传递函数带宽的测度）只有1/3在反馈振荡器中通常属于较差值（低的谐振电路Q值意味着输出信号中的频率漂移和噪声）。然而，若调节R1和R2,使它们的传递函数V2/V0。大致与谐振时的V1/V0。相同（即1/3)，则组合传递函数（V1-V2）/V0呈现更加尖锐（更大Q)的特征。这种在四元件网络上增添电阻器R1和R2的结构布局构成了一个电桥电路，并被W.R.休利特（Hewlett)称为“维恩（Wien)电桥。若像图中所示那样连接一个高增益放大器，只要电桥刚好稍微失衡来为放大器提供净正反馈，便能在谐振频率上产生振荡。

      维恩电桥振荡器的频率利用两个联动可变电容器C进行调谐。由于10 : 1的电容比很容易用机械电容器获得，从而可以在十进位频率范围内提供连续调谐。与呈现谐振频率随电容的调谐呈平方根变化的LC谐振电路调谐相比，这在本质上是一个决定性的优点。十进位频带转换由成对换接来提供。

      始终同反馈振荡器的情况一样，一旦振荡启动，就需要将环路增益稳定到1，以提供恒定的正弦波幅度。这个问题已由用非线性电阻器如圣诞树型小灯泡代替R2加以解决。由于钨具有正温度系数，故增大的正弦波幅度引起灯泡电阻增加，因而增大放大器中的负反馈。由于灯线的热时间常数为1秒或更长时间，故它的电阻在比正弦波信号一个周期短得多的时间内不会改变，所以灯丝电阻对输出信号造成的失真可以忽略不计。

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